§ 6. Обратные задачи гравиметрии

Используя полученные в предыдущих параграфах уравнения, рассмотрим обратные задачи гравиметрии, т.е. найдем выражения для определения параметров и глубины залегания гравитирующих масс, сосредоточенных в телах простой геометрической формы.

Определение параметров и глубины залегания вертикального стержня. Изометрические аномалии (см. рис. 28, с. 126) можно аппроксимировать полем вертикального стержня или кругового цилиндра бесконечного простирания. Притяжение вертикального стержня с линейной массой , рассредоточенной по всей его длине, определяется выражением:

. (V.35)

При x = 0 найдем максимальное значение g_max

.

Определим координату , в которой g равно половине g_max :

.

Откуда

или

. (V.36)

Глубина залегания верхней кромки h₁ и масса тела  могут быть найдены из следующих простых выражений:

; . (V.37)

Определение параметров залегания шара. Изометрические аномалии одного знака, замыкающие несколько большую площадь по сравнению с аномалиями от стержня (см. рис. 27, с. 126). можно аппроксимировать полем шара:

. (V.38)

При x = 0

.

Найдем абсциссу , где :

,

откуда

(V.39)

Масса шара определяется из выражения:

. (V.40)

Если известна избыточная плотность , можно определить массу и радиус шара а.

, . (V.41)

Определение элементов залегания горизонтальной полуплоскости. Поле g, характерное для уступа, показано на рис. 29. Притяжение уступа определяется выражением:

, (V.42)

где  – поверхностная плотность.

При x = 0 найдем значения g_пер в точке перегиба:

, (V.43)

откуда

.

Найдем координату , где ,

,

откуда

. (V.44)

В случае уступа ограниченного простирания на глубину (рис. 29) при x = 0

, (V.45)

откуда

. (V.46)

При известной h₁ по формуле (V.46) можно определить нижнюю кромку уступа h₂, или, зная , можно определить амплитуду h₂ – h₁.

Рис. 31. Определение глубины залегания контактной поверхности (фундамента)

.

Откуда, зная глубину h₀ (напри­мер, по сейсмическим данным), мож­но определить h₁ в любой другой точке профиля g:

. (V.47)

Рассмотренные выше приемы интерпретации гравитационных аномалий основаны на отыскании аналитической зависимости поля от координат и параметров возмущающих тел. Эти методы получили название методов характерных точек. Простота метода характерных точек делает его привлекательным для обработки массового материала. Однако он применим лишь для узкого класса тел правильной геометрической формы. Использование отдельных экстремальных точек, а не всей кривой g ведет к потере значительной части информации, заключенной в полученных аномалиях g. Поэтому применяемые другие методы интерпретации поля g особенно эффективны для тел произвольной геометрической формы.