10. Условно простое кинетовращательное явление.

В термодинамике кинетовращательное явление вначале было принято определять с помощью экстенсора М_К , именуемого моментом количества движения (Джс), причем

М_К =I (249)

где I - момент инерции тела относительно оси вращения, Джс² ;  - угловая скорость (частота) вращения тела, с^-1 . Интенсиалом служила угловая скорость  , следовательно, кинетовращательная работа

dQ_М = ²d М_К = d(I) = dU (250)

После того как нами было установлено, что момент коли­чества движения не подчиняется закону сохранения, в качестве экстенсора был предложен момент инерции I . В результате кине­товращательная работа [21, с.113]

dQ_I = ²dI = dU (251)

Как видим, кинетовращательное явление очень напоминает кинетическое. Сходство указанных явлений подчеркивается фактом, согласно которому уравнения (250) и (251) получа­ются из уравнений (243) и (244), если в последних массу и ско­рость заменить на момент инерции и угловую скорость. Подоб­ную же замену допускают и законы механики Ньютона, они остаются одинаково справедливыми как для кинетического, так и для кинетовращательного явлений. Все это могло бы навести на мысль о несамостоятельности ротационного явления, о том, что условно простые вращательное и кинетовращательное явления вполне могут быть получены в качестве частных слу­чаев не из ротационного, а из метрического и, следовательно, ротационное вообще утрачивает свое значение.

Однако такой вывод из всего предыдущего был бы слишком поспешным. Как показывает более глубокий анализ, на самом деле никакого сходства между ротационным, и метрическим явлениями нет: это два совершенно различных явления, каж­дому из которых присущи свои особые и неповторимые черты, и поэтому свести их друг к другу в принципе невозможно. Упомянутое сходство является кажущимся, оно обусловлено только тем, что метрическое явление вторгается в ротационное и таким способом навязывает ему свои собственные свойства. Иными словами, законы механики не затрагивают сути рота­ционного явления, а отражают лишь меру участия метрическо­го явления в ротационном.

Действительно, согласно исходному определению, порции (кванты) ротационного вещества должны придавать телам (ансамблям) способность как-то круговращаться, но свойст­вами протяженности и порядка положения они не обладают и, стало быть, не имеют массы m (объема Ω). Это значит, что рота­ционное вещество, подобно хрональному и всем остальным, существует параллельно пространству, «размазано» в его объ­еме. Следовательно, если бы ансамбль не содержал квантов метрического вещества, тогда ротационное вещество, существующее параллельно с метрическим, наделяло бы свойством круговращения лишь скрепленные с ним другие вещества и не затрагивало пространства. В результате круговращение такого без (вне) пространственного ансамбля не сопровождалось бы перемещением активных квантов метрического вещества (массы) относительно пассивных (парена) и законы механики были бы ни при чем, ротационное явление обходилось бы без них. Только благодаря тому что ансамбль содержит кванты метрического вещества, происходит увлечение массы и всту­пают в действие законы механики. Таким образом, суть дела фактически сводится к эффекту увлечения, который порожда­ется универсальным взаимодействием, а формулы (249)-(251) отражают количественную сторону этого эффекта. Указанное обстоятельство, а также неспецифичность экстенсора и интенсиала в уравнении (251) делают кинетовращательное явление условно простым с ограниченной областью применимости.

При всем том продолжает оставаться открытым вопрос о количественном определении экстенсора и интенсиала для основного истинно простого ротационного явления. Возможно, что в качестве экстенсора Е_r можно было бы выбрать плоский угол  , измеряемый в радианах, либо телесный угол Q_г , изме­ряемый в стерадианах. Тогда размерность интенсиала Р , в первом случае будет равна Дж/рад, а во втором - Дж/стер. Второй случай - круговращение одновременно в трех измере­ниях - труднее себе вообразить, но оба они в равной мере допускают изменение знака круговращения (силового взаимо­действия) в условиях отражения частиц от зеркала. В принципе не исключено круговращение и в одном измерении. Характер круговращения должен как-то проявлять себя в процессах осо­бого рода поляризации при отражении. Здесь решающее слово должно принадлежать опыту [ТРП, стр.259-261].