§16.1. Введение

Под проводником в нашем курсе будет пониматься среда, в которой в любой её точке присутствует макроскопический несвязанный заряд. Он может быть скомпенсированным. В этом случае в той же точке полный заряд равен 0, то есть несвязанный заряд одного знака компенсируется либо несвязанным, либо связанным зарядом другого знака. Но несвязанный заряд может быть и нескомпенсированным.

Если внутри проводника наличествует ненулевая напряжённость, то на несвязанный заряд будет действовать сила, под действием которой он будет смещаться из положения равновесия на макроскопическое расстояние, и в проводнике возникнет электрический ток. Значит, в отсутствие электрического тока, то есть в электростатическом случае, электрическая напряжённость внутри проводника отсутствует.

Аналогичное рассуждение по поводу поверхности проводника позволяет придти к выводу, что в электростатическом случае на поверхности проводника должна отсутствовать тангенциальная составляющая напряжённости. Мы знаем, что если поверхности в любой её точке, то эта поверхность − эквипотенциальна.

Поскольку, , то из условияЕ=0 везде внутри проводника следует, что там . Значит, потенциал внутри проводника неизменен и, очевидно, совпадает с потенциалом поверхности.

Вывод:

в электростатике проводник − это эквипотенциальный объём, охватываемый эквипотенциальной поверхностью, потенциал которой совпадает с потенциалом объёма.