§12.4. Поле диполя
Диполем называется система двух точечных зарядов, равных по модулю и противоположных по знаку.
Рис.12.11
Одинаковая для обоих зарядов их абсолютная величина Q называется зарядом диполя, а вектор, начинающийся на отрицательном и оканчивающийся на положительном заряде, называется плечом диполя . Произведение заряда диполя на его плечо называется дипольным моментом :
12.4.1 Поле на оси диполя.
Рис.12.12
Из рисунка 12.12 видно, что r − расстояние от середины плеча диполя до точки на оси х, идущей вдоль дипольного момента. В соответствие с принципом суперпозиции
.
Надеемся, что обозначения понятны. Спроецируем векторное равенство на ось:
В соответствие с законом Кулона:
.
Подставляя в предыдущую формулу, получаем:
На расстояниях, значительно превышающих плечо диполя, то есть при r>>l
Из последнего рисунка легко увидеть направление искомой напряжённости. Следовательно, на больших расстояниях от центра диполя:
15.4.2. Поле на оси, проходящей через середину плеча диполя перпендикулярно ему
Рис.12.13
Принцип суперпозиции:
Из рисунка 12.13 видно, что
,
кроме этого,
.
При r>>l
.
Из рисунка видно, что направление искомой напряжённости противоположно дипольному моменту, следовательно, на больших расстояниях от центра диполя:
15.4.3. Общий случай на больших расстояниях от центра диполя
Рис.12.14
Разложим дипольный момент на составляющие вдоль вектора (радиальная) и перпендикулярно вектору(нормальная):
.
В соответствие с принципом суперпозиции каждая составляющая дипольного момента порождает свою составляющую полной напряжённости:
.
В соответствие с пунктами 15.4.1 и 15.4.2:
;
;
Контрольные вопросы к главе 12
1. Проводящий шар имел электрический заряд 16 Кл, два других таких же шара были не заряжены. Вторым, незаряженным, шаром коснулись сначала заряженного шара, затем третьего незаряженного шара. Затем операцию повторили, коснувшись вновь вторым шаром первого, а затем третьего шара. Какой заряд после этих двух операций получил третий шар. (Ответ: 5 Кл) (§ 12.1)
2. Внутри гладкой непроводящей сферы диаметра 1 м находится маленький шарик массы 10 г, несущий заряд, равный 1 нКл. Какой заряд нужно поместить в нижней точке сферы для того, чтобы шарик удерживался в её верхней точке? (Ответ: Q2,1810-2 Кл) (§ 12.1)
3. Тонкая бесконечная нить согнута под углом 90. Нить несёт заряд, равномерно распределённый с линейной плотностью =1 мкКл/м. Чему равна сила, действующая на точечный заряд Q=0,1 мкКл, расположенный на продолжении одной из сторон и удалённый от вершины угла на расстояние а=50 см? (Ответ: 410-3Н) (§ 12.1)
4. Полусфера несёт заряд равномерно распределённый с поверхностной плотностью =1 нКл/м2. В центре полусферы находиться точечный заряд Q=0,1 мкКл. С какой силой он воздействует на полусферу? (Ответ: 3 мкН) (§ 12.1)
5 Расстояние между двумя точечными зарядами q и -5q равно 10 см. На каком расстоянии от большего по модулю заряда находится точка, в которой электрическая напряжённость равна 0? (Ответ: 18 см) (§ 12.3)
6. Тонкое полукольцо радиусом 10 см несёт равномерно распределённый заряд с линейной плотностью 1 мкКл/м. Чему равна напряжённость электрического поля в центре полукольца? (Ответ: 1,810-5 В/м) (§ 12.3)
7. На рисунке изображена взаимная ориентация двух одинаковых электрических диполей, модуль дипольных моментов которых равен 510-9 Клм. Расстояние между диполями значительно больше их плеч и равно 1 см. Чему равны механические моменты М12 и М21, воздействующие на второй диполь со стороны поля первого и на первый диполь со стороны поля второго? (Ответ: 450 мНм; 225 мНм) (§ 12.4)
- Глава 12. Электростатика. Электрический заряд и электростатическое поле
- §12.1. Электрический заряд как источник электрического поля
- §12.2. Понятие электростатического поля
- §12.3. Принцип суперпозиции полей и поле точечного заряда
- §12.4. Поле диполя
- Глава 13. Электростатика. Теорема остроградского-гаусса для напряжённости электростатического поля в вакууме
- §13.1. Вектор площади
- §13.2. Телесный угол
- §13.3. Поток вектора через поверхность
- §13.4. Теорема ог
- §13.5. Применение теоремы ог
- Глава 14. Электростатика. Потенциал
- §14.1. Потенциальность электростатического поля
- §14.2. Понятие потенциала
- §14.3. Связь между векторным полем напряжённости и скалярным полем потенциала
- §14.4. Принцип суперпозиции полей в применении к потенциалу
- §14.5. Примеры расчёта потенциалов полей разных конфигураций
- §14.6. Энергия системы точечных зарядов
- Глава 15. Электростатика.
- §15.1. Диэлектрическая среда
- §15.2. Неполярные диэлектрики
- §15.3. Полярные диэлектрики
- §15.4. Поляризация изотропного диэлектрика
- §15.5. Теорема Остроградского-Гаусса для электростатического поля в диэлектрической среде
- §15.6. Условия на границе раздела двух изотропных диэлектрических сред
- §15.7. Заключение
- Глава 16. Электростатика. Проводники в электростатическом поле
- §16.1. Введение
- §16.2. Распределение нескомпенсированного несвязанного заряда по электростатическому проводнику
- §16.3. Пондеромоторные силы
- §16.4. Электрическая ёмкость уединённого проводника
- §16.5. Неуединённый проводник
- §16.6. Конденсаторы
- §16.7. Батареи конденсаторов
- §16.8. Энергия электростатического поля
- §16.9. Энергия поляризованного диэлектрика
- Глава 17. Постоянный электрический ток. Законы постоянного тока
- §17.1. Основные понятия
- §17.2. Закон Ома в дифференциальной форме
- §17.3. Закон Ома в интегральной форме для элементарного участка
- §17.4. Закон Ома для неоднородного участка цепи (II-я форма интегрального закона Ома)
- §17.5. Закон Ома для однородного участка цепи (I-я форма интегрального закона Ома)
- §17.6. Закон Ома для простого контура (III-я форма интегрального закона Ома)
- §17.7. Законы Кирхгофа
- §17.8. Общий взгляд на интегральный закон Ома.
- §17.9. Закон Джоуля-Ленца в интегральной форме
- §17.10. Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме
- Глава 18 .Постоянный электрический ток. Классическая теория электропроводности металлов
- §18.1. Экспериментальные доказательства электронной проводимости в металлах
- §18.2. Классическая теория электропроводности металлов (теория Друде-Лоренца)
- §18.3. Закон Видемана-Франца
- §18.4. Трудности классической теории электропроводности
- Глава 19. Магнетизм. Магнитное поле и его источники
- §19.1. Магнитное поле и его воздействие на движущиеся заряды
- §19.2. Релятивистская природа магнитного воздействия
- §19.3. Сила Ампера
- §19.4. Магнитный момент и воздействие на него магнитного поля
- §19.5. Магнитное поле движущегося заряда
- §19.6. Магнитное взаимодействие зарядов
- §19.7. Закон Био-Савара-Лапласа
- §19.8. Простейшие примеры применения закона Био-Савара-Лапласа
- Глава 20. Магнетизм. Интегральные уравнения
- §20.1. Теорема Остроградского-Гаусса для магнитного поля
- §20.2. Работа силы Ампера на перемещении проводника с током в постоянном магнитном поле
- §20.3. Закон полного тока (теорема Стокса) в вакууме
- §20.4. Поле тороида
- Глава 21. Магнетизм. Магнитное поле в веществе
- §21.1. Орбитальные моменты
- §21.2. Классический атом в магнитном поле
- §21.3. Классификация веществ по их магнитным свойствам
- §21.4. Диамагнетики
- §21.5. Парамагнетики
- §21.6. Магнитная восприимчивость
- §21.7. Закон полного тока в магнетике
- §21.8. Ферромагнетики
- §21.9. Особенности намагничивания ферромагнетиков
- §21.9. Магнитная восприимчивость и магнитная проницаемость ферромагнетика
- Для того, чтобы размагнитить ферромагнетик…
- Глава 22. Электродинамика. Электромагнитная индукция
- §22.1. Закон Фарадея и правило Ленца
- §22.2. Самоиндукция
- §22.3. Замыкание и размыкание электрической цепи
- §22.4. Энергия магнитного поля в неферромагнитной изотропной среде
- Глава 23. Электродинамика. Основы теории максвелла
- §23.1. Введение
- §23.2. Сведения из математической теории поля
- Ротор потенциального поля равен 0.
- Дивергенция вихревого поля равна 0.
- §23.3. Система уравнений Максвелла
- §23.4. Четвертое уравнение Максвелла
- §23.5. Второе уравнение Максвелла
- §23.6. Первое уравнение Максвелла
- §23.7. Третье уравнение Максвелла
- §23.8. Заключение