Аэродинамические моменты

Известно, что аэродинамические силы, действующие на ракету, можно свести к одной результирующей силе R_A. Точка, лежащая на продольной оси ракеты, через которую проходит линия действия результирующей аэродинамической силы, носит название центр давления.

Для удобства анализа действия сил, приложенных к ракете, рассмотрим плоскую задачу, т.е. при β = 0.

Рис.12

При составлении уравнения движения ракеты исходим из того, что все силы, действующие на ракету, приложены к центру тяжести (центру масс) ракеты (рис.12).

Тогда полный аэродинамический момент равен . В проекциях на оси связанной системы координат:

 – момент крена;

 – момент рысканья;

 – момент тангажа.

Величина и направление зависит от ряда факторов:

– от положения центра давления;

– от скорости движения ракеты;

– от угловой скорости вращения ракеты.

Рис.13

Положение центра давления в общем случае зависит от формы ракеты, числа Маха и от угла атаки.

Если ракета не имеет стабилизаторов (рис.13б), то центр давления находится в центре тяжести (ориентировочно, в первом приближении).

В схеме со стабилизаторами (рис.13а) центр давления смещается к хвостовой части.

В первом приближении можно считать, что положение центра давления остается постоянным, если угол атаки α изменяется в некоторой малой окрестности своего нулевого значения.