Квантованность красных смещений квазаров

В 1971 году К. Карлссон, исследуя статистику красных смещений квазаров, обнаружил, что она носит явно кластерный характер с практически равными шагами по частоте. Статистическим анализом Х. Арп обнаружил, что если квазары ассоциировать с галактиками, находящимися на малых угловых расстояниях от квазаров, то квантованность статистики красных смещений квазаров обостряется.

Продолжая эти исследования, тщательно учитывая все сопутствующие признаки близко расположенных по углу квазаров и галактик, Х. Арп пришел к выводу, что эти объекты имеют не только близкое угловое расположение, но и близки линейно, физически. Было наблюдено множество случаев соединения галактик и квазаров радиоизлучающими мостами, видимыми звездно-пылевыми рукавами.

Применяя формулу (2) к выделению “внутренней” компоненты красного смещения квазаров, не зависящей от расстояния, Х. Арп получил еще более четкое квантованное распределение красных смещений квазаров. Оказалось, что красные смещения принимают только фиксированные значения из ряда:

Z = 0.061; 0,30; 0,60; 0.96, 1.41; 1.96; 2.63 …

В математически удобной форме эту последовательность можно записать так:

где n = 0, 1, 2, 3 … - натуральный ряд чисел, реально номер типа квазара.

Найденное n явно относится к ряду каких-то однородных физических состояний квазаров.

По мнению автора внутреннее красное смещение квазаров есть гравитационное смещение (1), и квантовой формуле (3) можно приписать соответствующее значение гравитационного потенциала поверхности излучения квазара

где M – масса квазара, R – радиус фотосферы квазара.

ТЕМПЕРАТУРА КВАЗАРОВ

Считая, что поверхность квазара есть самый обыкновенный ионизированный газ, зная гравитационный потенциал излучающей поверхности (4), можно определить температуру поверхности квазара из условия равенства средней скорости самой легкой частицы фотосферы – электрона и орбитальной скорости на среднем уровне фотосферы.

Для этого достаточно принять, что наиболее вероятная скорость самых легких частиц верхнего слоя, т.е. электронов, равна орбитальной скорости для данной высоты (радиуса R), а распределение электронов подчиняется статистике Максвелла (1), то есть

v1 = ( γM/R)0.5 = (2kTe/me)0,5 [m/s] ,

где γ – гравитационная постоянная.

Отсюда получаем выражение для температуры электронов поверхности газового шара

Эта температура есть цветовая температура газового шара, которая немного отличается от эффективной температуры смещением спектра излучения в высокочастотную область за счет термоэмиссии электронов за пределы шара. Для обычных звезд температура (5) мало отличается от эффективной температуры поверхности излучающего шара и это отличие можно учесть введя цветовую поправку равную, например, для Солнца ct = 1,093. Однако для квазаров, судя по их спектру такая поправка будет большой. Приближенное значение, полученное автором ctQSO = 2.

Кроме этой поправки в связи с большим гравитационным красным смещением квазара необходимо ввести поправку Kred в закон излучения. Небо квазара не является черным.

Из формул (4) и (5) с поправками можно получить температуру для каждого типа квазаров

где Kred – поправка к закону излучения; me – масса электрона; c – скорость света; k – постоянная Больцмана; Ct – цветовая поправка.

Рассчитанные по формуле (6) значения температур квазаров приведены в таблице 1.

Таблица 1. Характеристические температуры излучения квазаров.

Таким образом мы пришли к очень важному выводу, что квазары имеют квантованные, фиксированные температуры поверхности излучения. Кроме того, разделив (4) на радиус излучения можно получить значение силы тяжести на поверхности квазара

Так как в правой части выражения (7) для фиксированного типа квазара переменной является только R, то из этого можно сделать важный вывод о поведении массы квазара как гуковского упругого тела.